порно м калуш.

12 Следовательно параметр S3 указывает на соотношение в волне между линейно-поляризованными компонентами по направлениям л4. Для S4 можно построить соотношение аналогичное A. 12 из знакомства калуш волны типа ExiEy характеризующих циркулярно поляризованные компоненты. Знак параметра 54 указывает на пре — обладание в волне право — или левоциркулярной поляризации а ра — венство нулю означает их равенство. Параметры Стокса обладают рядом привлекательных свойств которые и объясняют их успешное использование. Прежде всего следует знакомства калуш на то что все они являются измеряемыми вели — чинами. В самом деле если произвести измерения полной интен — сивности волны и компонент интенсивности волны прошедшей через поляризаторы знакомства калуш пропусканием соответственно знакомства калуш знакомства калуш я4 — и —я4-линейно поляризованных волн а также знакомства калуш и право — циркулярно поляризованных волн с применением четвертьволно — вой пластинки то параметры Стокса могут быть просто выра — жены через соответствующие значения измеренных интенсивностей 5 — знакомства калуш — 4 — — 4 — 14-1 — S2 — V 53 я4-_я4 S4 —. A. 13 Преимущество практического использования вектора Стокса состоит также в возможности применения матричного формализма важного для описания распространения электромагнитных волн и их взаимодействия со средой. В самом деле вследствие линейно — сти уравнений Максвелла результат взаимодействия знакомства калуш нитной волны с веществом можно записать в виде Ek ZakiE A. 14 где EhK Ei — компоненты электрического вектора после и до взаи — модействия с веществом а знакомства калуш — некоторая матрица взаимодейст — вия. Согласно A. 10 параметры Стокса определяются слагаемыми типа SijEiEj и после взаимодействия будут связаны знакомства калуш первона — чальными параметрами следующим выражением Ski знакомства калуш EkEi Z Z akiukjEiEj Z Z амафц. A. 15 i i i f Из A. 15 следует что вектор Стокса s f г 7 Tsr 7 i. i6 где Fr r I —матрица преобразования. Вид матрицы преоб — разования естественно зависит от выбранной формы параметров 11 Стокса и определяется оптическими свойствами рассеивающих ча — стиц. Из знакомства калуш A. 10 в случае плоской знакомства калуш волны всегда полностью поляризованной когда скобки времен — ного усреднения можно знакомства калуш для параметров Стокса полу — чается следующая связь S Si Si Sl A. 17 В общем случае выполняется неравенство Для знакомства калуш поляризованных волн естественно определить степень поляризации Р как знакомства калуш правой A. знакомства калуш знакомства калуш левой A. 18 частей т. е. Для полностью поляризованных волн согласно A. 17 степень по — знакомства калуш равна 1. Для полностью неполяризованных волн пара — метры 5г 5з и S4 равны 0. Соответственно равна 0 знакомства калуш степень по — ляризации. Для частично поляризованных волн знакомства калуш принимает про — межуточное значение. Наряду со свойством аддитивности параметров Стокса учтем тот факт что все оптические приборы являются линейными преоб — разователями волны в отличие от радиоприборов которые могут иметь и нелинейные элементы. Тогда можно показать что пара — метры Стокса для прошедших через оптические приборы волн всегда будут линейной комбинацией первоначальных входящих в оптический прибор с матрицей преобразования которая имеет 16 элементов из вещественных чисел. При этом последние пред — знакомства калуш собой квадратичную форму из коэффициентов линейного преобразования волны. Отсюда следует еще одно важное при оп — тических-исследованиях свойство параметров Стокса которое на — зывается принципом оптической эквивалентности. Этот принцип гласит с помощью приборов знакомства калуш отличить друг от друга оптические волны которые образуют пучок с одними и теми же параметрами Стокса. Из принципа оптической эквивалентности следует что параметры Стокса представляют собой полную си — стему величин однозначно описывающих измеряемые характери — стики оптических пучков интенсивность и состояние поляризации. Теоретически оптические пучки с заданными параметрами Стокса могут различаться но измерить эти различия невозможно. 1. 2. Строгая теория рассеяния сферическими частицами теория Ми Исходные уравнения и решения для поля 17. Как и для большинства задач электромагнитной теории в теории рассеяния предполагается выполнение следующих условий 1 отсутствуют свободные знакомства калуш в рассеивающих частицах 2 магнитная проницаемость tu равна 1 3 электрические и маг — 12 нитные поля знакомства ка� �уш периодическими функциями времени типа i Учитывая сферическую симметрию рассеивающей частицы за — дачу удобнее решать в сферических координатах. На рис. 1. 1 знакомства калуш ведена выбранная система координат для вывода основных фор — мул начало координат выбрано в центре сферы с радиусом. Если на частицу падает плоская линейно поляризованная волна с направлением электрических колебаний вдоль оси х и магнит — ных колебаний вдоль оси у то для падающей волны в декартовой лил Рис. 1. 1. Система координат при выводе основных формул. системе координат составляющие полей будут равны Е Ее э знакомства калуш Ео Еоу Eoz О Яо знакомства калуш Jkakz тт и тт и с 1 от где kak makoK — волновой вектор для падающей волны во внеш — ней среде та — комплексный показатель преломления внешней среды знакомства калуш.

порно м калуш.